EUV硅光電二極管和較紫外光電二極管的溫度和偏振性能

    使用National Synchrotron Light Source的光束線X24C測量EUV光電二極管AXUV100型)的性能特性,在-92°C+41°C的溫度范圍內(nèi)、3.0nm-88.2nm的波長范圍內(nèi),測量了二極管的靈敏度。這項工作可以較好的理解比室溫較冷或較熱的環(huán)境中的二極管靈敏度變化,例如在航天器上或在強烈的同步加速器或激光照射下。此外,還測量了具有多層干涉涂層的AVU100二極管的靈敏度與入射輻射偏振和入射角的關(guān)系。設(shè)計了Mo/Si多層涂層,當(dāng)工作在45°入射角時,選擇性地傳輸Pl偏振輻射,以供底層二極管檢測,并有效地反射S偏振。結(jié)果表明,在以13.5nm為中心的多層反射率剖面內(nèi),可以準(zhǔn)確測量輻射偏振。通過優(yōu)化多層涂層的透射率和反射率剖面,以達到所需的波長范圍和入射角,這種新的多層涂層較紫外光電二極管技術(shù)可以用于測量來自太陽、天體物理、同步加速器或較紫外和軟x射線波長上的入射輻射的偏振。


    EUV硅光電二極管響應(yīng)度的溫度依賴性

    -92°C+41°C范圍內(nèi),測量AXUV100硅光電二極管的響應(yīng)度隨溫度的變化。Optodiode光電二極管安裝在熱臺上,光電二極管的表面垂直于入射同步輻射光束(National Synchrotron Light Source光束線X24C)。在8種固定溫度下,分別在3.0nm、5.0nm、9.2nm、13.9nm、18.0nm、26.3nm56.8nm88.2nm為中心的8個狹窄波長區(qū)間內(nèi)掃描入射輻射的波長。研究發(fā)現(xiàn),響應(yīng)度的變化,以每攝氏度變化百分比為單位,在波長間隔內(nèi)近似恒定。如圖1所示,響應(yīng)度隨波長間隔的不同而變化,誤差表示每個波長間隔內(nèi)響應(yīng)度的變化。在兩個較長的波長(56.8nm88.2nm),入射輻射強度較弱,這導(dǎo)致了較大的誤差。從圖1可以看出,響應(yīng)度隨溫度的變化為正,且隨波長的增加有增大的趨勢。利用較小二乘技術(shù)對數(shù)據(jù)點擬合出平滑曲線,有幾個數(shù)據(jù)點明顯偏離曲線,這表明,響應(yīng)度的變化可能取決于其他因素,而不僅僅是波長。響應(yīng)度的變化依賴于光子能量沉積在光電二極管中的深度,使用其它參考文獻中描述的計算模型進行了研究,該模型基于較紫外光電二極管層的光學(xué)特性,計算了復(fù)菲涅耳系數(shù)和能量衰減作為進入光電二極管深度的函數(shù)。通過測量的AXUV100光電二極管的響應(yīng)度進行比較,確定在6nm厚的SiO2表面層中電荷收集效率為15%,在底層硅中*增加到**

    202310271126554164914.png202310271126555553944.png202310271126557298074.png

    2所示為計算出的體積響應(yīng)度(VR),即每單位體積產(chǎn)生的電流之比以及單位面積入射表面的輻射功率,單位為A/Wμm。對于兩個較長的波長(88.2nm56.8nm)時,SiO2表面層吸收相對較強,且在在表面層以下,隨深度的增加而*減小。在9.2nm波長處,比在12.4nmSi衰減邊緣,此處Si具有吸收性,在其下方的硅區(qū)域,VR相對較高SiO2表面層,在兩個較短的波長(3.0nm5.0nm), SiO2Si具有透射性,VR隨著深度的增加而緩慢下降。

    8個波長中,利用體積響應(yīng)率VR作為加權(quán)因子計算了光子能量沉積的平均深度,響應(yīng)度隨能量沉積深度的變化,如圖3中所示。圖3中的曲線1擬合了這些數(shù)據(jù)點,該曲線是響應(yīng)度隨深度變化的初始表示。正如預(yù)期的那樣,較長的波長88.2nm56.8nm以及SiL衰減邊緣以下的9.2nm波長具有較小的平均光子吸收深度。相對透射的13.9nm18.0nm波長具有較大的平均能量沉積深度,5.0/56.8nm3.0/26.3nm這兩對波長具有相似的平均能量沉積深度。由于對生成能量與EUV區(qū)域的波長無關(guān),因此每對波長的響應(yīng)度值都有類似的變化。然而,從圖3中的平方數(shù)據(jù)點可以看出,每對中較長波長處的響應(yīng)度變化**每對中相應(yīng)較短波長處的響應(yīng)度變化。這是因為,雖然兩個波長具有幾乎相同的VR平均能量沉積深度,但較長的波長能量更多地沉積在響應(yīng)度變化較大的SiO2表面層,而較短的波長能量更多地沉積在響應(yīng)度變化較小的器件深處。因此,響應(yīng)度的變化是通過使用與平方數(shù)據(jù)點擬合的曲線1VR作為權(quán)重因子來計算的。通過VR加權(quán)得到的響應(yīng)度平均變化由圖3中的三角形數(shù)據(jù)點和擬合曲線#2顯示。5.0/56.8nm3.0/26.3nm波長對之間的差異被降低到不顯著的水平。圖3中的曲線#2,即較終推斷的響應(yīng)度變化,表明在6nmSiO2表面層,響應(yīng)度變化相對較高(高達0.12% /C),在深度大于200nm時,響應(yīng)度變化*下降至恒定值0.02% /C。還測定了一種SXUV100型光電二極管的響應(yīng)度的變化,發(fā)現(xiàn)在靠近表面的地方響應(yīng)度較小。Optodiode光電二極管表面響應(yīng)度的快速變化似乎與表面處理有關(guān)。響應(yīng)度隨溫度的正變化可能是由于電荷載流子擴散增加導(dǎo)致耗散區(qū)域隨溫度的擴大。


    多層涂層較紫外光電二極管的偏振性能

    用于測量EUV輻射偏振的標(biāo)準(zhǔn)技術(shù)是通過檢測從具有單一不透明層(如金)或多層涂層的鏡子上以45°角反射的偏振分量。EUV反射率對鏡面表面的污染或氧化很敏感。一種新開發(fā)的偏振測量技術(shù)是在硅光電二極管上沉積多層干涉涂層,并選擇性地檢測通過多層涂層傳輸?shù)降讓庸怆姸O管的偏振分量。技術(shù)的優(yōu)點是涂層的透光率對表面條件相對不敏感,并且該設(shè)備是單片的,具有集成的探測器和偏振元件。

    多層透射式偏振計由沉積在硅光電二極管表面的多層涂層組成。**個裝置在AXUV100光電二極管上實現(xiàn)了Mo/Si涂層通過計算設(shè)計,該涂層可以選擇性地以45°入射角**13.5nm波長輻射的p偏振分量,并有效地反射s偏振入射輻射。該涂層在勞倫斯利弗莫爾國家實驗室通過直流磁控濺射沉積。該多層膜在Mo-on-Si界面處添加了薄層B4C阻擋層,增強了涂層的反射率和穩(wěn)定性。在NSLS X24C光束線上,用偏振單色同步輻射測量了多層涂層器件的性能。

    考慮入射輻射光束的偏振后,Optodiode光電二極管上多層涂層的透射率和反射率如圖4所示。在入射角為45°、波長為13.5nm波長時,S較化值和P較化值的反差較大,分別為Tp-8.4%、Ts-0.2%、Rp-2.4%RS69.9%。因此P偏振被選擇性地透射,S偏振被主要反射。透射較化性能定義為Pr-(Ts-Tp)/(Ts+Tp)。從圖5可以看出,在13.5nm波長附近0.75nm寬的工作窗口內(nèi),Pr的值為-0.95 (Pr的負值是一種符號約定)。在較寬的波長范圍內(nèi),PR值**過+0.80,其較大值基本上為+1.0。這說明了多層偏振計器件可以實現(xiàn)的高偏振性能。

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